3.6.3 Berechnung von Wechselströmen in Leiternetzen

In 3.3.8 wurden als Grundlage zur Berechnung von Gleichströmen und Gleichspannungen in einem Leiternetz eine Maschenregel und eine Knotenregel angegeben. Diese Regeln gelten auch für Wechselstrom, wenn man sie auf Strom- und Spannungszeiger bezieht.

Abb. 1

Maschenregel: Die Vektorsumme der den einzelnen Elementen einer Masche zugeordneten Spannungszeiger ist ein Nullvektor.

U1;2 + U3;4 + U5;6 + U7;8 = 0

Abb. 2

Knotenregel: Die Vektorsumme der den Zuleitungen zu einem Knoten zugeordneten Stromzeiger ist ein Nullvektor.

I1 + I2 + I3 + I4 = 0

Die Berechnung von Wechselströmen und Wechselspannung in Leiternetzen verläuft ähnlich wie die Berechnung von Gleichströmen und Gleichspannungen, wenn man die Strom- und Spannungszeiger mit komplexen Zahlen beschreibt.

So kann man für den Spannungszeiger in Abb. 3 schreiben: U* = U0 · [cos (ω·t+φ) + i·sin(ω·t+φ)]

Der imaginäre Anteil steht für die augenblickliche Spannung.

Abb. 3

Den Spannungen U* und I* werden komplexe Widerstände Z* = U* / I* zugeordnet.

Z*Kondensator = - i /( ω · C)

Z*Spule = i· ω · L

Z*R = R

Begründung:

1. zum Kondensator:

U* = U 0 · [cos (ω·t) + i·sin(ω·t)] → I* = I 0 · [cos (ω·t + π/2) + i·sin(ω·t + π/2)]

Z* = U*/I* = U 0 / I 0 · [cos (-π/2) + i·sin(-π/2)] = - i · U 0 / I 0 = - i /( ω · C)

2. zur Spule:

I* = I 0 · [cos (ω·t) + i·sin(ω·t)] → U* = U 0 · [cos (ω·t+ π/2) + i·sin(ω·t+ π/2)]

Z* = U*/I* = U 0 / I 0 · [cos (π/2) + i·sin(π/2)] = i · U 0 / I 0 = i· ω · L

Die komplexen Widerstände werden bei Reihen- und Parallelschaltungen genauso verknüpft wie ohmsche Widerstände.

Beispiel 1: Reihenschaltung Kondensator – Spule

Abb. 4

Z* = -i/ (ω·C) + i · ω ·L = 0 + i· [ω ·L – 1 / (ω· C)]

Z = U0 / I0 = |Z*| = | ω ·L – 1 / (ω· C) |

Beispiel 2: Die Wechselströme in dem in Abb. 5 skizzierten Netzwerk unter der Spannung U 1;2 = U 0 · sin (ω · t) sollen berechnet werden.

Abb. 5

R 2 = 5 Ω ; R 3 = 15 Ω ; R 5 = 20 Ω; U 0 = 10 V

ω = 314 s-1 ; C = 100 µF; L = 10 mH

R1 = - i· 31 Ω; R4 = i · 3,14 Ω

Die komplexen Widerstände werden hier entgegen den Gepflogenheiten auch mit R bezeichnet und für I* wird I geschrieben.Dies geschieht, um die Ähnlichkeit mit den Gleichstromrechnungen in 3.3.8 deutlich zu machen.

Die passenden Maschen – und Knotengleichungen: | R1 · I1 + R2 · I2 – U = 0 R3 · I3 + R4 · I4 – U = 0 R1 · I1 + R5 · I5 – R3 · I3 = 0 I1 – I5 - I2 = 0 I3 + I5 – I4 = 0

Das Gleichungssystem wird wie in 3.3.8 angegeben mit dem Unterprogramm „Mathe_Lineare Gleichungen“ gelöst.

Eine Gleichung wird in einem Fenster eingetragen, wie es in Abb. 6 zu sehen ist.

Für I1 , I2 … stehen x(1), x(2)…..

Abb. 6

Nach „Start“ werden im Rechenfenster die Werte I1 = x(1), I2 = x(2) ….angezeigt.

x(1) = (0.0530716377588198) + (0.31274008528591) i x(2) = (0.0610114712273593) + (0.329044154104683) i x(3) = (0.635743064966161) + (-0.131420143126592) i x(4) = (0.627803231497621) + (-0.147724211945365) i x(5) = (-0.00793983346853947) + (-0.0163040688187731) i | |x| = 3.1721E-1 |x| = 3.3465E-1 |x| = 6.4918E-1 |x| = 6.4495E-1 |x| = 1.8135E-2 | W = 80 ° W = 79 ° W = 348 ° W = 346 ° W = 244 °

## W ist der Phasenunterschied zur angelegten Spannung

|x| = Scheitelwert